原文由 chenjianfeng 发表:这个是正解,谢谢!冷场电镜做能谱分析时的确会信号偏弱,现在的解决方法是增大了晶体的有效探测面积,也就是从10平方毫米增加到30平方毫米,这样信号强度在同样条件下可以增大好几倍。
发射流一般在几十(冷场)到几百(W,热场)微安,W丝的大多在一百微安左右工作,而和能谱波谱分析有关的并不是这一个,应该是探针束流(probe current)才对,现在的冷场应该在pA级才对,0.1~3pA左右,而W丝的最大一款SEM设备应该是在2微安,这还是在极端工作条件下(在此工作条件下W丝寿命约为2~4小时)才能达到的,而热场SEM应该是在20nA左右,所以发射流有多少大并没有太大的价值,只有probe current才是应该关心的,发射流大不等于能用在样品上的大,发射流大也不等于SEM图像的质量足够好才对.
原文由 zemb 发表:
逃逸峰:某文章选段:
当X射线进入 Si(Li)晶体后, 可能使硅原子电离而产生Si 的Kα射线。如果这种Si 的Kα射线是在晶体的边缘产生的, 它就有可能逃逸出来, 而不将其能量交给晶体产生电子-空穴对, 导致所谓逃逸峰的产生。检测到的逃逸峰的能量E逃逸为:
E逃逸 =E-1.74(keV)
这里E为入射X射线的能量; 1.74 keV为Si的Kα的能量, 即逃逸的能量。在E逃逸处产生的谱峰,就称之为该谱线的逃逸峰。只有能量大于Si的Kα吸收边的X射线谱,才会产生逃逸峰。
克服的办法:在定性和定量分析之前, 一定要进行逃逸峰的纠正, 以消除逃逸峰对定量分析工作的影响。■
明白了吗?
再解释一下,样品上产生的X射线射入能谱探测器Si(Li)晶体后,有一小部分X射线可能激发硅原子产生Si 的Kα射线(这就是有时产生Si峰的原因)。这些X射线光子的能量就减少了一个Si峰的能量。如果这些光子的能量再使晶体产生电子-空穴对, 则这时产生的信号峰即为逃逸峰。因此逃逸峰的能量为:
E逃逸 =E-1.74(keV)