原文由 linzq(linzq) 发表:原文由 驰奔(srd2009) 发表:原文由 linzq(linzq) 发表:原文由 驰奔(srd2009) 发表:
sr是弧度,
电子束的亮度是单位立体角的电流密度,其恒定性在于:在整个电子束路径中任何截面,亮度是恒定的。
哦,呵呵明白了。那么在丁泽军教授中提到的加速电压你是如何理解的呢?在四个迷思中也提到加速电压和亮度的关系,直接说亮度和加速电压是正比关系是否合适?
弧度是不是也可以理解为立体角的量纲?
丁教授的书我真没看过。一般我理解亮度和加速电压就是成正比。
百度了一下,弧度确实是无量纲单位,但角度的单位是弧度。
呵呵,哦,其实很多东西都拿出来讨论一下比较好的?关于亮度的事再多看看资料看能不能弄得更加清楚一点。
还有您觉得肖特基和真正的热场区别在哪里?是不是那个涂层。因为在您的文章中说的好像有很大区别
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sr是弧度,
电子束的亮度是单位立体角的电流密度,其恒定性在于:在整个电子束路径中任何截面,亮度是恒定的。
哦,呵呵明白了。那么在丁泽军教授中提到的加速电压你是如何理解的呢?在四个迷思中也提到加速电压和亮度的关系,直接说亮度和加速电压是正比关系是否合适?
弧度是不是也可以理解为立体角的量纲?
丁教授的书我真没看过。一般我理解亮度和加速电压就是成正比。
百度了一下,弧度确实是无量纲单位,但角度的单位是弧度。
呵呵,哦,其实很多东西都拿出来讨论一下比较好的?关于亮度的事再多看看资料看能不能弄得更加清楚一点。
还有您觉得肖特基和真正的热场区别在哪里?是不是那个涂层。因为在您的文章中说的好像有很大区别
对于亮度和加速电压成正比我的理解根据就是朗缪尔的最大亮度公式,公式表明亮度就是和E0成正比。热发射电子枪电子源在达到饱和之前也就是达到最大亮度之前,亮度随着温度或者随着偏压电阻的调节,是可以不断变化的,也就是蓝莓口香糖给的亮度曲线。这个曲线在很多正规书中都有。我再贴一张
关于肖特基发射枪和真正热场枪区别,我愿意相信黄兰友博士及他的学生在<电子显微镜与电子光学>中的的描述,当然和蓝莓口香糖专家的描述逻辑基本一致。肖特基枪阴极针尖曲率半径大相对较大,形成的外电场小,在电子发射过程中,应该没有高密度的隧道电流。而热场枪电子发射机制除了和冷场一样的机制以外还引入了热发射机制,(热发射增强),使用曲率半径稍大于冷场枪的阴极,在阴极针尖扩散一层Zr单原子层,再经过氧化处理,形成ZrO/W阴极,1800K相对较低的真空下各种性能和冷场枪相差无几。热场枪电子源的亮度和冷场枪不相上下,比肖特基电子枪要高出1-2数量级吧!
肖特基或者热场发射枪都可以扩散Zr层,形成ZrO/W阴极,功函数从w 4.5ev,降低到2.8ev。
原文由 蓝莓口香糖(drizzlemiao) 发表:
21楼的图主要说明三种场发射不完全相同,表现出来的特性有差异,图里给出的是在能量分布方面的差别。要说明其它的问题确实不太直接。那张麦克斯韦热运动能量分布的图和场发射没有特殊的关系,只是可以看到温度低的时候能量分布更集中,所以冷场发射的方式引出的电子能量展宽更小。
原文由 驰奔(srd2009) 发表:原文由 蓝莓口香糖(drizzlemiao) 发表:
21楼的图主要说明三种场发射不完全相同,表现出来的特性有差异,图里给出的是在能量分布方面的差别。要说明其它的问题确实不太直接。那张麦克斯韦热运动能量分布的图和场发射没有特殊的关系,只是可以看到温度低的时候能量分布更集中,所以冷场发射的方式引出的电子能量展宽更小。
根据麦克斯韦分布
E半高宽=2.45kT k为波尔兹曼常数,T为阴极表面绝对温度
不同电子枪灯丝工作能量分散半高宽最低值: 钨灯丝:3000K,1.014ev 六硼化镧:1500K 0.507ev 场发射:300K 0.1014ev
我的疑问是您给的三张图,其中肖特基枪好像比TF枪能量分散小,是为什么?
原文由 蓝莓口香糖(drizzlemiao) 发表:
昨天在家特意将丁教授的《微分析物理及其运用》翻出来看了,为避免传错特意拍照贴上来
后面还有他的亮度列表
从书上看不像是技术失误,而是作者就是这样的表述。丁教授是中科大物理系系主任,专门做电镜的物理理论研究的,而且还取得过不错的成果。因此不会异想天开的搞出这样的概念。因为在书中不光清晰的给出了亮度的量纲,而且还很清晰的说明亮度在系统中是守恒的,各会聚点上亮度不变。应该也包括电子枪的那个会聚点。因此我觉得是不是过去的亮度概念给修正过?
下面还有一个旁证就是关于亮度量纲的。在蔡司的教学PPT上我见到了一个列表
在亮度栏里面也出现了和丁教授一样的量纲,所以现在亮度的概念是否重新定义过?